热应力是什么

热应力是温度改变时，物体由于外在约束以及内部各部分之间的相互约束，使其不能完全自由胀缩而产生的应力。又称变温应力。

热应力的求解步骤：

1、由热传导方程和边界条件（求非定常温度场还须初始条件）求出温度分布；

2、再由热弹性力学方程求出位移和应力。

既要确定温度场，又要确定位移、应变和应力场。与时间无关的温度场称定常温度场，它引起定常热应力；随时间变化的温度场叫非定常温度场，它引起非定常热应力。

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热应力的相关影响

残余热应力是指工件经热处理后最终残存下来的应力，对工件的形状，尺寸和性能都有极为重要的影响。当它超过材料的屈服强度时，便引起工件的变形，超过材料的强度极限时就会使工件开裂，这是它有害的一面，应当减少和消除。

但在一定条件下控制应力使之合理分布，就可以提高零件的机械性能和使用寿命，变害为利。分析钢在热处理过程中应力的分布和变化规律，使之合理分布对提高产品质量有着深远的实际意义。例如关于表层残余压应力的合理分布对零件使用寿命的影响问题已经引起了人们的广泛重视。

参考资料来源：百度百科-热应力

热应力是温度改变时，物体由于外在约束以及内部各部分之间的相互约束，使其不能完全自由胀缩而产生的应力。又称变温应力。

求解热应力，既要确定温度场，又要确定位移、应变和应力场。与时间无关的温度场称定常温度场,它引起定常热应力;随时间变化的温度场叫非定常温度场，它引起非定常热应力。

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热应力产生的缘由

随着结构体积的增加，固体单元会承受更高水平的应力。热应力会对固体结构的强度和稳定性产生很大的影响，并可能使某些组件出现裂纹或断裂。这些故障会破坏结构的整体设计，从而导致潜在的强度减弱和变形。

焊接残余应力便是众多例子中的一个。在焊接过程中，将金属部件的表面熔化并将它们放在一起，这样就能在部件之间形成粘接，当材料再次固化后，它们便会焊接在一起。

焊接后的装配结构在冷却过程中，由于热膨胀系数不同，某些焊接区域比其他区域的收缩更大，这就导致焊接区域内产生了残余应力。

参考资料：百度百科-热应力

热应力：材料由于温度变化所产生的应力,

连续介质力学 应力定义为「单位面积上所承受的力」
通常的术语“应力”实际上是一个叫做“应力张量” (stress tensor) 的二阶张量（详见并矢张量或者张量积）。概略地说，应力描述了连续介质内部之间通过力（而且是通过近距离接触作用力）进行相互作用的强度。具体说，如果我们把连续介质用一张假想的光滑曲面把它一分为二，那么被分开的这两部分就会透过这张曲面相互施加作用力。很显然，即使在保持连续介质的物理状态不变的前提下，这种作用力也会因为假想曲面的不同而不同，所以，必须用一个不依赖于假想曲面的量来描述连续介质内部的相互作用的状态。对于连续介质来说，担当此任的就是应力张量，简称为应力。
在这里，我们所说的连续介质同物理学中的质点、刚体、点电荷等类似，都是一种模型，它假定物质没有微观结构，而只是连续地分布在一个给定的三维区域中－－有些情况下也会假定它连续分布在一个光滑曲面上，甚至一条光滑曲线上，不过我们这里暂不考虑这种二维分布和一维分布的连续介质。刚体就是连续介质的一种特殊情形。流体和弹性体也是连续介质的特殊情形。
设 dS 是假想曲面上的一个面积元（见曲面积分），其外侧的介质（即 dS 所指向的那部分介质）对内侧介质透过 dS 所施加的作用力为 dF，则，作为一个物理模型， dF 对 dS 有线性依赖关系，也就是说，从 dS 到 dF 的映射是一个线性映射。这个线性映射可以通过二阶张量 σ（在电动力学和相对论中常常用 T 来表示）和 dS 的缩并得到：
n dF = σ • dS n . n这里的 σ 就是应力张量。

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温度应力又称为热应力，它是由于构件受热不均匀而存在着温度差异，各处膨胀变形或收缩变形不一致，相互约束而产生的内应力。
1、物体由于外因（受力、湿度、温度场变化等）而变形时，在物体内各部分之间产生相互作用的内力，以抵抗这种外因的作用，并试图使物体从变形后的位置恢复到变形前的位置。
2、在所考察的截面某一点单位面积上的内力称为应力。同截面垂直的称为正应力或法向应力，同截面相切的称为剪应力或切应力。

热应力:材料由于温度变化所产生的应力，

连续介质力学 应力定义为「单位面积上所承受的力」
通常的术语“应力”实际上是一个叫做“应力张量” (stress tensor) 的二阶张量（详见并矢张量或者张量积）。概略地说，应力描述了连续介质内部之间通过力（而且是通过近距离接触作用力）进行相互作用的强度。具体说，如果我们把连续介质用一张假想的光滑曲面把它一分为二，那么被分开的这两部分就会透过这张曲面相互施加作用力。很显然，即使在保持连续介质的物理状态不变的前提下，这种作用力也会因为假想曲面的不同而不同，所以，必须用一个不依赖于假想曲面的量来描述连续介质内部的相互作用的状态。对于连续介质来说，担当此任的就是应力张量，简称为应力。
在这里，我们所说的连续介质同物理学中的质点、刚体、点电荷等类似，都是一种模型，它假定物质没有微观结构，而只是连续地分布在一个给定的三维区域中－－有些情况下也会假定它连续分布在一个光滑曲面上，甚至一条光滑曲线上，不过我们这里暂不考虑这种二维分布和一维分布的连续介质。刚体就是连续介质的一种特殊情形。流体和弹性体也是连续介质的特殊情形。
设 dS 是假想曲面上的一个面积元（见曲面积分），其外侧的介质（即 dS 所指向的那部分介质）对内侧介质透过 dS 所施加的作用力为 dF，则，作为一个物理模型， dF 对 dS 有线性依赖关系，也就是说，从 dS 到 dF 的映射是一个线性映射。这个线性映射可以通过二阶张量 σ（在电动力学和相对论中常常用 T 来表示）和 dS 的缩并得到:
n dF = σ • dS n . n这里的 σ 就是应力张量。